Wyrażenie \( {v=\frac{x-x_{{0}}}{t-t_{{0}}}} \) opisuje prędkość w ruchu jednostajnym po linii prostej i również jest prawdziwe dla prędkości średniej.
Prędkość chwilowa jest pochodną drogi względem czasu \( {v=\frac{\mathit{dx}}{\mathit{dt}}} \).
W ruchu ze stałym przyspieszeniem mamy \( {v=v_{{0}}+at} \) oraz \( {x=x_{{0}}+v_{{0}}t+\frac{at^{{2}}}{2}} \).
Przyspieszenie chwilowe jest równe \( {{\bf a}=\frac{\mathit{d{\bf v}}}{\mathit{dt}}} \).
W rzucie ukośnym ze stałym przyspieszeniem \( -G \) (w kierunku pionowym) tor ruchu ciała jest parabolą \( {y=(tg\theta)\;x-\frac{g}{2\;(v_{{0}}\text{cos}\theta)^{{2}}}\;x^{{2}}} \) .
Przyspieszenie dośrodkowe w ruchu jednostajnym po okręgu wynosi \( {a_{{r}}=\frac{v^{{2}}}{r}} \) lub \( {a_{{r}}=\frac{4\pi^{{2}}r}{T^{{2}}}} \) .
Jeżeli na ciało o masie \( m \) działa siła wypadkowa \( F \) \( _{wyp} \) to ruch ciał można przewidzieć posługując się zasadami dynamiki Newtona;
Pierwsza zasada dynamiki stwierdza, że jeżeli na ciało nie działają siły zewnętrzne to istnieje taki układ odniesienia, w którym to ciało spoczywa lub porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym. Taki układ nazywamy układem inercjalnym.
Maksymalna siła tarcia statycznego jest równa sile, którą musimy przyłożyć, żeby ruszyć ciało z miejsca.
W układach poruszających się z przyspieszeniem uwzględniamy, że na każde ciało działa siła bezwładności \( {\bf F}_b \) wprost proporcjonalna do masy ciała oraz do przyspieszenia układu \( {\bf a}_0 \) i jest do niego skierowana przeciwnie \( {{\bf F}_{{b}}=-\mathit{m{\bf a}}_{{0}}} \).
Zaloguj się/Zarejestruj w OPEN AGH e-podręczniki
Przypominanie hasła
Moduł został dodany
Dziękujemy za rejestrację!
Na wskazany w rejestracji adres został wysłany e-mail z linkiem aktywacyjnym.
